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運動方程式（うんどうほうていしき）とは、物理学において運動の従う法則を数式に表したもの。 英語の equation of motion から EOM と表記されることもある。 以下のようなものがある。 ニュートンの運動方程式 ラグランジュの運動方程式、ハミルトンの正準方程式（解析力学） オイラー
オイラー＝ラグランジュ方程式（オイラー＝ラグランジュほうていしき、英: Euler–Lagrange equation）は汎関数の停留値を与える関数を求める微分方程式である。 オイラーとラグランジュらの仕事により1750年代に発展した。 単にラグランジュ方程式、またはラグランジュの運動方程式
ニュートンの運動方程式（ニュートンのうんどうほうていしき、英: Newton's equation of motion）は、古典力学において、物体の非相対論的な運動を記述する以下のような微分方程式である： m a = m d 2 r d t 2 = F . {\displaystyle m{\boldsymbol
ハイゼンベルクの運動方程式（英: Heisenberg equation of motion）は、量子力学をハイゼンベルク描像によって記述する場合の、オブザーバブルの時間発展についての基礎方程式である。 今日、この式に対してハイゼンベルクの名前が用いられることが多いが、歴史的にはこの方程式を与えた
ボルツマン方程式は、2体弾性衝突を記述した方程式であるが、ここで弾性を非弾性に変更すれば、2体衝突が非弾性衝突をする系を記述する非弾性ボルツマン方程式を得る。これは、まさに、粉体気体 (Granular Gas) と呼ばれる、ソフトマターの集団現象を記述する。この粉体気体を記述する、非弾性
オイラーの式（オイラーのしき）は、レオンハルト・オイラーの名を冠する数式。以下のように多数の公式や方程式が存在する。 オイラーの公式 （Euler's formula） - 指数関数と三角関数の関係式。 e i θ = cos θ + i sin θ {\displaystyle e^{i\theta
波動方程式（はどうほうていしき、英: wave equation）とは、次の式で表される定数係数二階線形偏微分方程式のことである。 1 s 2 ∂ 2 u ∂ t 2 = Δ u {\displaystyle {\frac {1}{s^{2}}}{\frac {\partial ^{2}u}{\partial
方程式を代数的に取り扱うという立場においては線型微分方程式は最も基本的な対象となる。 重要な数学的概念の導入・発展をもたらした関数方程式に、熱方程式や超幾何関数の微分方程式、可積分系に対するKdV方程式・KZ方程式が挙げられる。 微分方程式や差分方程式の解は、一般解と特異解とに分類されることがある。
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