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となり、逆転温度 Tinv が圧力 P の関数として得られる。 得られた Tinv の式から、P < a/3b2 となる圧力においては逆転温度が二つあることが分かる。十分に高い温度では μJT < 0 なので、二つの逆転温度に挟まれた温度領域では μJT > 0 である。この温度
状態方程式（じょうたいほうていしき） 状態方程式 (宇宙論) 状態方程式 (制御理論) 状態方程式 (熱力学) 熱力学的状態方程式 このページは曖昧さ回避のためのページです。一つの語句が複数の意味・職能を有する場合の水先案内のために、異なる用法を一覧にしてあります。お探しの用語に一番近い記事を選ん
ファン・デル・ワールスの状態方程式（ファン・デル・ワールスのじょうたいほうていしき、英語: van der Waals equation）とは、実在気体を表現する状態方程式の一つである。1873年にヨハネス・ファン・デル・ワールスにより提案された。 ファン・デル・ワールスの状態方程式は、実在気体の
ディーテリチ（Dieterici）の状態方程式（ディエテリチの状態方程式）とは実在気体の振る舞いを説明する状態方程式のひとつである。 ディーテリチの方程式は以下のように表される。 P = n R T V − n b exp ( − n a R T V ) {\displaystyle P={\frac
方程式を代数的に取り扱うという立場においては線型微分方程式は最も基本的な対象となる。 重要な数学的概念の導入・発展をもたらした関数方程式に、熱方程式や超幾何関数の微分方程式、可積分系に対するKdV方程式・KZ方程式が挙げられる。 微分方程式や差分方程式の解は、一般解と特異解とに分類されることがある。
状態方程式（じょうたいほうていしき）とは、制御工学ではシステムの入力と出力の関係を表す方程式をいう。 制御工学における状態方程式とは、制御対象のシステム（プラントという）が入力に対してどのような応答であるかを決定する方程式のことである。制御工学では、システムの入力と出力を観測することにより入出力の
流体力学におけるオイラー方程式（オイラーほうていしき、英語: Euler equations）とは、完全流体を記述する運動方程式である。 この方程式は1755年にレオンハルト・オイラーにより定式化された。 完全流体とは粘性を持たない流体である。粘性がないため、境界条件として壁面でのすべりを許す必要がある。
理想気体の状態方程式（りそうきたいのじょうたいほうていしき、英語: ideal gas law）とは、気体の振る舞いを理想化した状態方程式である。 なお、理想気体は、この状態方程式に従うが、その振る舞いは状態方程式だけでは決まらず、比熱容量の定数性が要求される。 熱力学温度 T、圧力 p の下で、物質量
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