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に依存する。しかし、座標原点の移動による力のモーメントの変化と角運動量の変化が相殺され、運動方程式は常に成り立つ。 力のモーメントが 0 であるとき、角運動量は時間とともに変化せず一定となる。このことを角運動量保存の法則（角運動量の保存則）という。力のモーメントが 0 となるのは、力が 0
運動量（うんどうりょう、（英: momentum）とは、初等的には物体の運動の状態を表す物理量で、質量と速度の積として定義される。この意味の運動量は後述する一般化された運動量と区別して、運動学的運動量（あるいは動的運動量）と呼ばれる。また、角運動量という運動量とは異なる量と対比する上で、線型運動量などと呼ばれることもある。
オブザーバブル > スピン角運動量 スピン角運動量（スピンかくうんどうりょう、英: spin angular momentum）は、電子をはじめとする量子力学上の素粒子や複合粒子の固有の「角運動量」とされる波動特性である。単にスピンとも呼ばれる。 スピンという呼称こそは古典的な物体のスピン
量子数（りょうしすう、（英: quantum number）とは、量子力学において、量子状態を区別するための番号のこと。 1粒子系のシュレーディンガー方程式はハミルトニアンの固有値問題に帰着し、その解としてエネルギー固有状態とエネルギー固有値の組が得られる。線形独立な解を添字により区別できるが、この添字の番号が量子数を与える。
量子力学における角運動量演算子は演算子の１つで、古典的な角運動量に類似した性質をもつ。 角運動量演算子は、原子物理学や回転対称性を含む他の量子問題において中心的な役割を果たす。 古典系と量子系のどちらにおいても角運動量は、線形運動量とエネルギーとともに運動の３つの基本的性質の１つである。 角運動量には、全角運動量
\psi _{\ell ,m}=Y_{\ell ,m}} が成立する。 ℓ {\displaystyle \ell } を軌道角運動量量子数（方位量子数）、m は軌道磁気量子数という。前節で述べたように、 ℓ = 0 , 1 , 2 , … {\displaystyle \ell =0,1,2,\ldots
全体の数量。 全体の重量・容量。
演算子である。 （半無限区間 [0, ∞) 上の量子状態のような、ある特定の人工的な状況では、エルミートな運動量演算子を作ることはできない。このことは半無限区間が並進対称性を持つことができない、より具体的に言えばユニタリーな並進演算子を持たないという事実と密接に関係している）
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