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変数の時間変数を持たない平面波と見做すことができた。 正弦平面波は、正弦波の多次元への拡張の1つで、代表的な平面波である。正弦平面波には、実正弦平面波と複素正弦平面波がある。正弦平面波のことを単に平面波ということもあるが、正弦平面波ではない平面波もある。 実正弦平面波は、数学的には振幅 A、波数ベクトル K、位相項
波動 地震波 P波 S波 ラブ波 レイリー波 電波伝播 - 上空波 エバネッセント波、エバネッセント波のモード結合 水面波 - 海面の波、内部波、波頭、散乱、巨大波 重力波 (流体力学) 表面弾性波 表面弾性波フィルター 定在波 人物 アルノルト・ゾンマーフェルト – ツェネック波の数学論文を発表。
球面波（きゅうめんは、英: spherical wave）とは、3次元の等方的な媒質中に存在する点波源から発生、もしくは一点に向かって収束する球状の波動のことである。同位相の波面は全て点波源を中心とする同心球面を形成するため、この波動は波源に関して球対称となる。3次元波動方程式の球対称解として記述される。
、1962年にヴィット・カールニクは汎用化した表面波マグニチュードの評価式を定義し、1967年にIASPEI（ドイツ語版）はマグニチュードの標準的な計測法として推奨した。 表面波マグニチュードはローカル・マグニチュードの特性・評価値を踏襲しており、表面波マグニチュードとローカル・マグニチュードはほぼ同等のマグニチュード値を計測する。
波面勾配の面積分に比例した分だけ変位する。このように波面の局所的なティルトをサンプリングすることにより、いかなる位相収差を持つ波面であっても近似的に再現することができる。ただしシャック・ハルトマンセンサが測定するのは波面の勾配のみであり、波面の不連続な段差は検出されない。
表面弾性波（ひょうめんだんせいは、英: surface acoustic wave、SAW）は、物体表面に集中して伝播する振動(弾性波)。 しばしば弾性表面波とも呼ばれる。 弾性表面波は、1885年にイギリスの物理学者、ジョン・ウィリアム・ストラット(レイリー卿)により発見された。
波束の前方で現れ、高さを増しながら波束の中心に近づき、波束の背後に消えていく。 これら2つの極限の間には重力による分散が表面張力による分散を相殺する点がある。その特定の波長では群速度が位相速度と等しくなり、分散は生じない。それと正確に同じ波長において表面張力重力波の位相速度は最小値を取る。この臨界波長
〔「めんめん（面面）」の転〕
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