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波動関数（はどうかんすう、英: wave function）は、量子力学において純粋状態を表す複素数値関数。量子論における状態については量子状態を参照。 ここでは量子状態を表す状態ベクトルから波動関数を定義する。ただし状態ベクトルと波動関数は等価であるため（後述）、扱う問題に応じて状態ベクトルと波動
擬波動関数（ぎはどうかんすう、Pseudo wave function, Pseudowave function）は、内核電子の影響を擬ポテンシャルとして表現し、そのもとで価電子の波動関数を解いたものである。通常は密度汎関数法の枠内で、Kohn-Sham軌道を作製したものを指す。擬
複素数関数の多価関数は、分岐とよばれる点を持つ。たとえば n 次の平方根あるいは対数関数では、0 が分岐である。逆正接関数 (arctan) では実部が 0 で虚部が i または −i の点が分岐である。つまり分岐とは、その点を挟んで一方の領域では一価、他方の領域では多価
の可能性があるという特徴がある。 量子ベイズ主義では、波動関数は量子系に対する主観的な信念の度合いであり、情報に基づいて確率が更新される（波動関数が収縮する）。 量子力学の解釈の中には、波動関数の収縮が起きない解釈もある。例えば多世界解釈や無矛盾歴史解釈では、波束の収縮は生じない。 [脚注の使い方]
解析学における多重対数関数（たじゅうたいすうかんすう）またはポリ対数関数（ポリたいすうかんすう、英: polylogarithm、略称ポリログ）もしくはジョンキエールの関数（ジョンキエールのかんすう、仏: fonction de Jonquière）とは特殊関数の一つで、通常 Li s ( z
単位長あたりに含まれる波の数。 波長が一定ならば波長の逆数となる。 分光学では波長のかわりに波数を用いることが多く， その時の単位 cm-¹ はカイザーと呼ばれる。 また， 光子のエネルギーが波数に比例するので， 波数をエネルギーの単位として用いることもある。 波長の逆数の2π 倍をいうこともある。
多数。 すうた。
（名詞的にも用いる）
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